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讨论并计算导体球接地前后感应电量及其在导体球表面的分布情况，通过对两种情况的比较，从而得出正确的电场分布图像。 相似文献
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陆懋清 《河北工业大学成人教育学院学报》1994,(3)
一个半径为 R 的带电球导体静电平衡时,球内、外的场强为 E 内=0,E 外==(1/4πε_0)(Q/r~2)r_0(R,∞)。球内、外场强分布是不连续的,那么球面上的场强应该如何呢?同样情况长园柱导体带电时表面的场强又多大呢?(一)带电球导体表面的场强:(1)应用"挖补法"计算:静电平衡时带电球导体所带电量 Q 均匀地分布在外表面。在球面上挖去一个面积元ΔS,而在ΔS 外侧附近取一点 P(见图一)则 P 点的场强 E_P应为ΔS 面积元电荷在 P 点产生的场强 E_1和挖去ΔS后所剩下的球面电荷产生的场强 E_2的矢量迭加。即: 相似文献
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指出了具有轴对称的导体在平行于轴的均匀磁场中绕轴转动时,导体内电荷呈均均分布,导体表面上出现电荷,并具体解出了导体球上的电荷分布. 相似文献
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王树宁 《中国远程教育(综合版)》1981,(2)
两个同心导体球壳上的电荷分布,以及两球壳周围空间的场强和电位分布,是普通物理电磁学中静电学部分的重要问题。学员在学习这部分内容时常会碰到一些困难,因此,下面想重点谈谈这个问题。导体球壳涉及到静电学中以下基本概念和规律。1.导体静电平衡的条件和特性 相似文献
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通过逐级近似求解导体球在均匀磁场中转动时体内的电磁分布，分析了磁场与导体上电荷分布之间的关系。 相似文献
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刘云 《贵州教育学院学报》2008,24(6):7-10
计算了点电荷与介质球系统的电势,并根据其结果定量分析了极限条件下导体球表面的感应电荷和介质球极化电荷的分布规律及其表达式。对认识静电平衡的性质以及球体表面上的电荷的分布规律有比较重要的启示作用。 相似文献
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从“处于静电平衡的导体 ,内部场强处处为零 ,导体是等势体”等性质出发 ,并利用电场线这一形象工具 ,可以定性地讨论导体静电平衡的一些问题 ,但是 ,在高中物理教学中 ,对于导体表面上感应电荷的分布问题 ,常常会由于“想当然”而出现错误 .针对这种情况 ,笔者最近在给高中物理教师讲《高中物理疑难问题研讨》(广东省中学教师继续教育课 )时 ,提出了这样的讨论题 :在带正电的点电荷 (带电量为Ｑ)的电场中 ,不带电的导体球处于静电平衡状态 ,设球的半径为Ｒ ,点电荷到球心的距离为ａ =2Ｒ ,如图 1所示 .图 1 图 2( 1 )… 相似文献
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从电磁尺度变换关系出发,考虑了由于尺度伸缩所引起的空间电磁特性的变化,得到了导体椭球上的电荷分布表达式,在椭球的三个半轴相等时,该表达式退回到导体球上的电荷分布;将所得结果与有关文献结果进行了数值比较,发现本文所得结果优于有关文献结果。 相似文献
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水二聚体间氢键作用受电荷转移的影响,为了研究电荷转移程度与氧氧间距离的关系,文章应用从头分子动力学方法(CPMD)并结合限定性动力学方法对水二聚体在330(±20)K时不同距离的原子电荷分布和分子轨道进行了系统计算。计算结果表明,电荷转移程度随着距离的增加而显著减弱。 相似文献
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由毕 萨定律的数学表达式导出了运动元电荷在周围空间产生磁场的数学表达式———毕 萨定律的新形式 ,讨论了毕 萨定律的新的物理意义 ,指出毕 萨定律反映了运动元电荷在距其半径为r的球面上与另 1运动元电荷之间的作用力 ,并由毕 萨定律导出了“磁场高斯定理”。 相似文献
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何熙起 《内江师范学院学报》2007,22(4):40-43
类比质心和引力作用中心,引入感应电荷中心和静电引力作用中心概念.导出点电荷与导体球问题的感应电荷中心在象电荷位置处,阐明感应电荷中心的重要物理意义. 相似文献
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三次分配视角下我国收入分配差距拉大原因的分析 总被引：3，自引：0，他引：3
收入分配差距拉大已成为当前我国改革和发展必须着力解决的重要民生问题。本文以三次分配为视角,寻找在各个分配领域收入差距拉大的原因：初次分配领域强调效率、忽略公平,再分配领域财政税收政策调节作用的乏力、失灵以及第三次分配制度的缺失。针对收入差距拉大提出在三次分配领域中分别健全收入分配调节机制的建议。 相似文献
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张荣 《河北师范大学学报(哲学社会科学版)》2000,23(1):93-97
奥古斯丁通过对自爱的来源、表现及本质的批判 ,揭示了人类在伦理道德层面的有限性 ,指出自爱乃是人类出于自由意志而作的恶行 ,这是对上帝之爱的减损。他的批判虽然具有基督教神学固有的局限性 ,但对于我们超越利己主义仍具有一定的启发意义。 相似文献
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本文给出了电偶极子和导体球系统电势的两种解法,并以此为例说明:适当对教材进行拓展和延伸,设计提高型或研究型题目,可以培养学生的分析能力、计算能力和创造力, 使其由知识型向智能型转变. 相似文献