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董凤兰 《数理天地(高中版)》2011,(1):35-35
处于静电平衡状态的导体,内部无多余电荷（净电荷）,电倚只分布在导体表面．对于感应电荷在导体表面的分布情况,学生多用直觉判断,容易出现错误．下面通过两例说明此类问题的分析方法． 相似文献
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本文利用数理方程中的差分法求拉普拉斯方程的近似解 ,对孤立导体空间电势分布作出定量分析 ,从而近似求出孤立导体表面的电荷密度分布情况 . 相似文献
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将球形导体置于匀强电场中,在球形导体表面将感应出电荷,这些电荷产生的电场使导体外周围空间的电势和场强重新分布,现将在对其进行定量研究的基础上,进而导出球形导体表面上感应电荷的分布规律及电荷量. 相似文献
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陈元平 《零陵师范高等专科学校学报》2000,21(3):50-51
本利用数理方程中的差分法求拉普拉斯方程的近似解,对孤立导体空间电势分布作出定量分析,从而近似求出孤立导体表面的电荷密度分布情况。 相似文献
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将球形导体置于匀强电场中，在球形导体表面将感应出电荷，这些电荷产生的电场使导体外周围空间的电势和场强重新分布，现将在对其进行定量研究的基础上，进而导出球形导体表面上感应电荷的分布规律及电荷量． 相似文献
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指出了具有轴对称的导体在平行于轴的均匀磁场中绕轴转动时,导体内电荷呈均均分布,导体表面上出现电荷,并具体解出了导体球上的电荷分布. 相似文献
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赵章吉 《濮阳职业技术学院学报》1995,(1)
电象法是电动力学中用于求解在边界面(例如,接地导体或保持势不变的导体)前面有一个或几个点电荷问题的方法。在一定条件下,从边界面和电荷的几何位置能够判断:在所考虑的区域外适当位置放置一个或几个量值合适的电荷,就能够模拟所需要的边界条件。这些电荷称为象电荷,而这种用一个带有象电荷而又无界的扩大区域来代替有界区域的实际问题的方法,称为电象法。其实质是用“镜象电荷”来“替换”导体表面的感应电荷,并仍能保证导体表面和导体以外空间的边界条件不变,从而可用较简单的电荷分布求得场的分布。对于只有一个边界面的情况,电动力学中作出了详细介绍,当具有两个或两个以上边界面时,则产生无限多个象电荷,用这些系列象电荷代替导体表面的感应电荷的方法,称为系列电象法,这种情况一般 相似文献
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该文求解通过一电场管截面的电场强度通量的表达式,得出了共线点电荷系的场线方程,并将此结论推广到均匀线电荷分布的情况;反过来,根据场线方程以及一易求场点的场强,较容易地求出了对应情况下场强的空间分布。 相似文献
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李瑾 《陕西教育学院学报》2014,(5):123-124
直接从点电荷场强公式出发,利用泰勒级数展开法,得出了均匀带电圆盘周围任意点的电场表达式,所得结果在特殊情况下与有关的文献完全一致;定量的给出了圆盘周围电场强度分布矢量图,为平行板电容器研究、有限长带电圆柱电场的研究奠定了理论基础。 相似文献
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导体旋转双曲面电学量的原模型计算方法 总被引：1，自引：1，他引：0
何熙起 《内江师范学院学报》2011,26(6):18-21
建立带电导体旋转双叶双曲面的原模型,利用原模型计算了导体旋转双曲面的电场、电势和面电荷密度分布,并得到相应的解析表达式. 相似文献
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讨论了静电场中等势面的曲率半径与电场强度间的关系,得出导体表面电荷的分布受曲度而主要是受到电场的制约。 相似文献
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电荷-能量联系定律的论证 总被引：1，自引：0，他引：1
贺诗荣 《衡阳师范学院学报》2004,25(3):35-37
根据质量、电荷的起源和作用．并从牛顿定律的普适性和万有引力及库仑力场做功的等效性两种方法出发，定义和推导出电荷质量当量值，从而得出电荷一能量联系定律。 相似文献
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“电荷的定向移动形成电流”是不正确的,因为电荷不能单独移动;在导体或一些溶液中,真正移动的是带电荷的粒子,如自由电子、离子。 相似文献