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1.
在经典力学中,我们总是用坐标和速度(或动量)来描写宏观粒子的状态,即(r,v)或(r,p).这就意味着人们可以通过实验同时精确测定粒子的位置和动量.而量子理论揭示出了微观粒子不仅具有粒子性,而且还具有波动性,经典力学的描述方法不再适用了.通过研究发现,微观粒子的位置与动量之间存在着一种相互依赖、相互制约的关系,要同时测出微观粒子的位置和动量,其精密度是有一定限制的.这个限制来源于微粒的波粒二象性.1927年,海森伯(W.Heisenberg)提出:粒子在客观上不能同时具有确定的坐标位置及相应的动量.后来,人们利用合实参量积分的非负性,由量子力学严格导出了不确定关系的精确表达式: 相似文献
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我们知道,经典粒子(即质点)的任何力学量,在任何时刻都有确定值,因此,质点的运动状态是用力学量(坐标γ和动量P)来描述的(亦即态和力学量的数值是不分的)。只要知道了质点在初始时刻的坐标和动量的确定值,那么原则上就可以由牛顿运动方程求出任何时刻质点的坐标和动量的确切数值。也就是说,经典力学对质点运动的描述是决定论 相似文献
3.
彭家骥 《四川教育学院学报》1999,(1)
系综概念的教学研究彭家骥在平衡态统计物理中,运用最概然分布法建立起来的玻耳兹曼统计理论、玻色统计理论和费米统计理论只适用于由近独立粒子组成的系统。然而,自然界的大多数情况却是组成系统的粒子间的相互作用不能忽略,例如,固体、液体、低温高压下的实际气体。... 相似文献
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经典统计物理与量子统计物理的比较与讨论 总被引：1，自引：0，他引：1
斯坎德尔·乌斯曼 《新疆教育学院学报》1999,(4)
经典统计物理和量子统计物理是热力学与统计物理学教学中的两个重要内容。从根本上说,微观粒子的运动遵从量子力学的运动规律,即可用一组量子数n（0,1,2,…）表征粒子的量子态,粒子没有运动轨道,它以一定的几率分布出现在空间各点。不过在粒子的运动状态由其广义坐标和广义动量{q1,…,qr;p1,…,p1}（r为粒子的自由度数）的值来确定,粒子数为N的体系的一个微观态可用2rN个广义坐标和广义动量的数值描写,也就是说,同时把每一个粒子的坐标和动量的值可以精确地测定,粒子沿一定的轨道运动,粒子的一个运动状态可用以粒子的所有… 相似文献
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傅楠青 《江西教育学院学报》1985,(2)
一、引言平衡态统计物理是研究宏观系统平衡现象的理论。它的基本原理是简单的,但是它的应用却十分广泛,以致一些理论物理学家称赞它是理论物理中最完美、最精采的学科之一。然而,统计物理学这一特色,并不是为每个初学者都能体会的。例如对系综理论中具有广泛适用意义的两种平衡态统计分布——正则分布和巨正则分布的导出这一问题,按目前大多数教科书中传统方法讲述,往往使初学者感到困难较大,不易接受,甚至有人认为统计物理学是理论物理中最没有根据的一部分。为此,笔者在教学过程中作了一些探讨,感到上述误解的产生,并非统计理论本身的不正确,而常常是出于对问题的陈述不够合理,推 相似文献
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1 引言 量子理论主要是以微观客体及其规律作为研究对象的,它的产生和发展有力地推动了认识论的深入发展,人们的认识过程是由宏观世界开始,又逐步向着微观世界发展,宏观与微观世界虽然有紧密的联系,但又有本质的区别。宏观世界的运动遵从经典力学规律,而微观世界的运动则遵从量子力学的规律。在经典力学中,通常是同时用质点的坐标和动量(或速度)的值来描写质点的状态,质点的其它力学量,如能量等,是坐标和动量的函数,当坐标和动量确定后,它们也随之确定了。但是,在量子力学中,因粒子具有波粒二象性,粒子的坐标和动量不可能同时具有确定值,因此不可能同时用粒子的坐标和动量的确定值来描述粒子的量子状态,这就是海森伯的“测不准关系”,在本世纪初以前,科学家们已经发现,要绝对精确无误地测定某个物理量是不可能的,但是,人们认为随着仪器精度的提高,任何物理量在原则上可以日益更准确地测定,而测不准关系则否定了同时准确地测定某些相关物理量的可能性,似乎给人们的认识规定了原则上不可超越的界限。这样一来,围绕“测不准关系”,就在哲学上引出许多争论,并导致许多现代主观唯心主义者以此为“科学依据”,用来否定和动摇马克思辜义的核心一辩证唯物主义。本文将就“测不准关系”的哲学属性问题作一探 相似文献
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陈永富 《陕西教育学院学报》1996,(Z1)
统计理论是热现象微观理论的中心内容,其中由相同的近独立粒子组成的孤立系统处于平衡态时的统计分布规律——玻尔兹曼统计分布律则是统计理论中应用最广的部分,并且只要求出配分函数就能写出这个分布的表示式,进一步揭示系统的热学性质。为了讨论配分函数的意义和作用,对 N 个近独立粒子构成的理想体系,设粒子的自由 相似文献
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阎学群 《张家口职业技术学院学报》1995,(Z1)
长期以来,人们一直认为,诸如电子等同一类粒子组成的所谓全同粒子系统中,粒子间的相互作用的实现与量子统计规则有密切关系:由此,可把全同粒子分为两类:一类是费米子,具有强烈的排斥作用,另一类是玻色子,可以凝聚到能量最低态。实验发现,粒子的统计性与其自旋的大小之间具有深刻的联系。三维空间中,粒子自旋的大小只能是整数(包括零)或半整数。当粒子的自旋是半整数时,它是费米子,服从费米统计;当粒子的自旋是整数或零时,它是玻色子,服从玻色或费米统计的粒子波函数在粒子的交换下是对称( )或反对称(-)的,即 相似文献
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提出了一个通过三粒子纠缠GHZ状态传输未知的二粒子纠缠GHZ型状态的方案,对应于发送者测量结果的酉变换被详细给出,且成功的概率是1.为了推广该方案,提出了利用四粒子纠缠GHZ态作为量子信道的单受控隐形传态方案,并推广单受控到多受控的情况.在通过六粒子纠缠GHZ态单受控三方传态的基础上,提出了多受控多方传态方案.在这些控制方案中,任何一个接收者在其它接受者和受控者的帮助下都可重构原始态.但是任何一个控制者仅仅依靠其自己的粒子是不能恢复到原始态.我们获得了接受重构的酉运算与发送者、控制者和其它接受者的测量结果之间关系,且总体方案成功的概率是1. 相似文献
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牟其善 《山东教育学院学报》1997,(2)
通过具体计算得出:如果要求不同体系中的粒子在各自一定的空间范围内的几率一致的话,则其在动量空间和坐标空间的几率分布宽度的乘积大致趋近于一常数,在(?)的数量级。 相似文献
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孙彦清 《陕西理工学院学报(社会科学版)》2004,22(6):24-27
采用计算最可几值的方法,研究了多元玻色子(boson)、费米子(fermion)系统粒子的统计分布规律,揭示了单元粒子系统与多元粒子系统统计分布的一致性. 相似文献
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《浙江大学学报(A卷英文版)》2020,(3)
目的:一般情况下,纳米粒子在环形聚合物熔体中处于聚集状态。本文通过增加链刚性或施加稳定的剪切场来诱导纳米粒子在环形聚合物熔体中的聚集-分散转变,使环形聚合物中的纳米粒子达到最优的分散状态。创新点:同时改变链刚性和剪切场强度,诱导纳米粒子在分散的同时进行有序排列。方法:利用分子动力学模拟方法,研究纳米粒子在环形聚合物熔体中的分散和空间分布。结论:1.在较弱的高分子/纳米粒子(polymer-NP)相互作用力下,增加环链的刚性或施加剪切场,可以诱导纳米粒子(NPs)从聚集态向分散态过渡。2.增加链的刚性可以提高NPs在环形聚合物熔体中的分散度;NPs被半刚性(或棒状)环形聚合物链包裹,有效地避免了NPs间的聚集,促使其分散。3.随着剪切场强度的增加,聚集的NPs也会因polymer-NP相互作用、NP-NP相互作用以及剪切场之间的竞争而趋于分散;由于polymer-NP相互作用强,所以NPs的空间分布具有良好的有序性和分散性。4.同时考虑剪切场和链刚性,可有效提高NPs在环形聚合物熔体中的分散度和空间分布,而链刚性的增加干扰了NPs的有序结构。 相似文献
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动量守恒定律是自然界普遍适用的基本规律之一，其研究对象是由两个以上的物体组成的系统，动量是一个状态矢量，动量守恒定律反映了系统状态发生变化时其动量保持不变的特点，它能解决许多由于相互作用力难以确定而不能直接应用牛顿第二定律的问题，是解决一些力学问题的好方法。然而，由于使用该定律对涉及到动量本身及系统的特性注意不够，会出现一些形式不同的错误，要准确、熟练地应用动量守恒定律解决有关问题，必须注意以下五个方面的问题。 相似文献
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毛重光 《南京晓庄学院学报》1995,(4)
从经典力学过度到量子力学,有三种形式不同而实质上等价的表述方式.第一种是薛定格的表述方式(1926年),即所谓波动力学.它由薛定格波动方程来体现,这种表述方式重视波函数.波动方程的基本理论结构是:(1)任何物理量,例如坐标x和动p_x,均用厄米算符表示,x的算符就是它自身,p_x的算符是一(?)体系的哈密顿函数H,也用一个厄米算符表示,它是坐标和动量算符的函数. 相似文献
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程华街 《十堰职业技术学院学报》1989,(2)
一、吉布斯对系统微观态的配容数进行了什么修正。 设有一经典理想气体组成的系统,该系统的总能量为E。 E=sum from i(ni εi) (1) 这里ni表示能量为εi的粒子数,系统的总粒子数N,很明显,我们有 N=sum(ini) (2) 吉布斯对此系统微观态的配容数进行了修正,按照集合{ni}分布的N个粒子,本来能实现的排列总数,既可分辨粒子的统计权重为 相似文献
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系综理论是平衡态统计理论的主要部份.对于微正则系综和巨正则系综来说,正则系综起到一个承上启下的作用。正则系综理论是微正则系综理论的发展,本身又是建立巨正则系综理论的基础。从实际应用的角度看,只要是不涉及到相变过程和化学变化过程的热力学系统,在研究其性质时,总是采用正则系综理论来处理问题。因为它计算方便,对应的系统在实验上好控制。因此正则系综理论具有重要的意义。 相似文献