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1.
构造了由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态等几率线性叠加构成的多模泛函叠加态光场｜Ψ。^（4）（fj）〉q利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ。^（4）（fj）〉q的等幂次和压缩特性，发现：当腔模总数与压缩次数之积为奇数时，两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次和压缩效应，其压缩程度、压缩深度与各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联．进一步研究发现，对由经典强度为厄米高斯分布的四个三模光场构成的态｜Ψ。^（4）（fj）〉q，只有第二正交相位分量呈现和压缩效应． 相似文献
2.
《商洛学院学报》2003,17(3):67-71
构造了由多模复共轭相干态模相干态|{Zj*}〉q,多模复共轭相干态的相反态|{Zj*}〉q,以及多模相干态|{Zj}〉q,的线性叠加所组成的第Ⅵ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)6>q,利用多模压缩态理论,研究了|ψ(3)6>q中广义磁场的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现,当压缩次数N=2P时,(P=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,…,…,q),态间的初始相(θ3-θ1)和(θ3-θ2)以及受各模初始相位ψj调制的各模相干态光场的平均光子数之和q∑j=1R2jsin2ψj等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)6>q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈出周期性变化的广义非线性等幂次2p次方Y压缩效应. 相似文献
3.
根据量子力学的叠加原理,构造一类由多模复共轭相干态|{Zj(a)*}〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{-izj(b)*}〉q所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|ψ〉q°利用多模压缩态理论,研究该态的等幂偶数阶和压缩效应,结果表明:当腔模总数q与压缩阶数N之积qN为偶数,即qN=2q=1,2,3,……),并且各个模的初始相位之和∑ q j=1( )j、由态|ψ〉q的两个分量初始相位差△θ以及态|{Zj(a)*}〉q和态|{-iZj(b)*}〉q的各个模的振幅的乘积Rj(a)Rj(b)的和∑q j=1[(Rj(a)Rj(b)]所组成的混合初始相位△θ+∑q j=1[(Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数或偶数,态|ψ〉q的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等幂偶数阶和压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的. 相似文献
4.
利用多模压缩态的一般理论，研究了由多模泛函相干态光场和多模泛函虚相干态光场组成的一种两态叠加多模泛函叠加光场的高次和压缩特性，结果发现，当腔模总数和压缩次数之积为偶数时，在光场的某些特定等相位面上，态总可呈现等幂次和压缩效应，各模经典强度的空间分布函数对态的高次和压缩效应的压缩程度和压缩深度产生直接的影响，随着光场经典强度空间分布函数的变化，态中不同模所呈现的高次和压缩效应的压缩程度和压缩深度在空间的分布是各向异性的． 相似文献
5.
6.
两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引：16，自引：4，他引：12
利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场|ψi(2),O&;gt;q及多模复共轭虚奇相干态|ψi*(2),O&;gt;q这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓchroedineer猫态光场｜ψo(4),Ⅱ&;gt;q的广义非线性等阶N次方H压缩特性,结果发现：1）当q.N为偶数时,且q.N=4m-2(m=1,2,3,...)时,在一定的限定条件下,态|ψ（4）,Ⅱ&;gt;q的第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应,其压缩情况与会两不同奇相干态组成的第I种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同,存在“部分压缩简并”现象,在另外一些限定条件下,态|ψ（4）,Ⅱ&;gt;q的第一正交分量处于等阶N-H最小测不准态的同时,其第二正交分量则既不呈现等阶N次方H压缩效应,也不处于等阶N-H最小测不准态而使态|ψ（4）,Ⅱ）&;gt;q的两正交分量可分别呈现出等阶N次方H压缩效应,其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系。 相似文献
7.
孟继德 《职教通讯(江苏技术师范学院学报)》2003,9(2)
根据量子力学的线性叠加原理,构造了由多模相干态光场[{zj(a)*}>＞q和多模相干态光场态|{zj(b)*}＞q叠加而成的非对称两态叠加多模叠加态光场|ψ＞q,利用多模压缩态理论,研究了态|ψ＞q的等阶N方H压缩.结果表明:当满足一定相位条件时,无论qN奇数还是偶数态|ψ＞q的两个正交分量周期性地呈现任意阶等阶N方H压缩效应. 相似文献
8.
构造了由多模复共轭相干态模相干态|{Zj*}〉q,多模复共轭相干态的相反态|{Zj*}〉q,以及多模相干态|{Zj}〉q,的线性叠加所组成的第Ⅵ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)6>q,利用多模压缩态理论,研究了|ψ(3)6>q中广义磁场的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现,当压缩次数N=2P时,(P=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,…,…,q),态间的初始相(θ3-θ1)和(θ3-θ2)以及受各模初始相位ψj调制的各模相干态光场的平均光子数之和q∑j=1R2jsin2ψj等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)6>q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈出周期性变化的广义非线性等幂次2p次方Y压缩效应. 相似文献
9.
韩小卫 《西安文理学院学报》2008,11(3):49-51
利用多模压缩态理论,对介质中两态叠加多模叠加态光场｜ψ^（α）〉q的不等幂次Nj次方和压缩特性进行了详细的研究．结果发现当各模压缩幂次数之和为偶数时,介质中多模叠加态光场｜ψ^（α）〉q恒处于不等幂次Nj最不测不准态;而当各模压缩幂次数之和为奇数时,多模叠加态光场｜ψ^（α）〉q在一定条件下呈现出周期性变化的Nj次方和压缩效应． 相似文献
10.
强度高斯分布对多模偶相干态高次振幅压缩特性的影响 总被引：1，自引：0，他引：1
利用多模压缩态理论，研究了多模泛函偶相干态的等幂次振幅压缩特性，结果发现：当压缩次数为奇数时，两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次振幅压缩效应，其压缩程度、压缩深度及压缩幅度与压缩次数、态间叠加几率幅、各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联．进一步研究发现，对由经典强度为基模高斯分布的两个三模光场构成的多模泛函偶相干态，其压缩特性与理论分析结果并不完全相同． 相似文献
11.
研究了多模相干叠加态光场的高次压缩特性。结果发现对称性是影响多模相干叠加态光场压缩特性的主要因素,为多模叠加态光场的实验研究提供了理论依据。 相似文献
12.
13.
本文运用Pegg-Barnett位相理论研究了光子数迭加态的位相特性。位相概率密度总是是正弦分布的，n光子态与真实态的选加态的位相概率密度函数的周期为,n=1迭加态的位相平均值即为迭加系数的相对位相。 相似文献
14.
构造了多模相干态的一般形式;依据量子力学中的线性叠加原理应用多模相干态的一般形式,构造出两态叠加的多模奇偶相干态光场的代表形式Ψ~2;用现有文献涉及的一些多模奇偶相干态光场场验证了Ψ~2的正确性. 相似文献
15.
根据量子力学中的线性叠加原理,用多模虚奇相干态和多模复共轭偶相干态组成了特殊的四态叠加多模叠加态光场 ,运用多模压缩态理论得到了的等N次幂Y压缩的一般理论结果,通过对这一理论结果的数值分析发现:当压缩幂次N,腔模总数q,各模相干态的平均光子数Rj2,以及奇相干态和多模复共轭偶相干态叠加几率幅的模r0、re等参量的取值满足一定的条件时态 可呈现:a.等幂次N-Y最小测不准态;b.“半相干态效应”;c.半压缩效应;d.第一正交分量呈现等N次幂Y压缩或第二正交分量呈现等N次幂Y压缩. 相似文献
16.
董传华 《上海大学学报(英文版)》2000,4(2):112-115
1 Ｉｎｔｒｏｄｕｃｔｉｏｎ Ｉｎｑｕａｎｔｕｍｏｐｔｉｃｓ ,ｓｏｍｅｎｏｎ ｃｌａｓｓｉｃａｌｓｔａｔｅｓｏｆｌｉｇｈｔｈａｖｅｂｅｅｎｓｔｕｄｉｅｄｒｅｃｅｎｔｌｙ .Ｉｎｐａｒｔｉｃｕｌａｒ ,ｔｈｏｓｅｏｐｔｉｃａｌｓｕｐｅｒｐｏｓｉｔｉｏｎｓｔａｔｅｓ ,ｗｈｉｃｈａｒｅｂａｓｅｄｏｎｔｈｅｐｒｉｎｃｉｐｌｅｏｆｑｕａｎｔｕｍｓｕｐｅｒｐｏｓｉｔｉｏｎ ,ｇｉｖｅｒｉｓｅｔｏｖａｒｉｏｕｓｎｏｎ ｃｌａｓｓｉｃａｌｐｒｏｐｅｒｔｉｅｓ.Ｎｕｍｂｅｒｓｕｐｅｒｐｏｓｉｔｉｏｎｓｔａｔｅｓ[1] ａｒｅｐ… 相似文献
17.
韩小卫 《渭南师范学院学报》2008,23(5):29-31
对两对称态叠加多模叠加态光场｜φ^（2）〉q的广义非线性不等幂次Nj次方振幅压缩特性进行了详细研究．结果发现多模叠加态光场｜φ^（2）〉q在一定条件下可呈现出周期性变化的部分奇次Nj次方振幅压缩效应,这一结果不同于现有报道． 相似文献