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Sine-Gordon(S-G)方程是可以应用于晶格错位系统的方程。通过引入双线性算子,经过等价变换得到用双线性导数表示的S-G方程。将用幂级数表示的函数代入变换后的方程求得方程的单孤子、双孤子的解析解,并用三维图象成功的展示了孤子随时间变化的相互作用过程。结果丰富了方程的非线性解并有助于其数学模型的理解和物理中的应用。 相似文献
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通过数值模拟的方法,研究了中心对称双光子光折变明孤子的演化和相互作用.结果表明:考虑扩散效应之后,明孤子光束中心将发生自偏转.两同相孤子相互吸引,并伴有融和现象,且孤子融合发生时的作用距离随着孤子初始间距的增大而增大;两反向孤子相互排斥,且排斥作用随孤子初始间距的减小而增强;当两孤子的相位差位于区间(0,π)和(π,2π)中时,其相互作用过程中伴有能量的转移,两区间中能量转移方向相反. 相似文献
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借助双波导孤子耦合模型，通过非线性薛定谔方程分析了光折变晶体热透镜效应中光孤子的传输与耦合特性，研究结果表明：光折变晶体热透镜效应的实质就是光孤子耦合的结果，光孤子传输与耦合特性与两波导中光孤子的相对位相有密切关系。 相似文献
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利用描述两束非相干光在(1 2)维光学吸收晶格中传输的非线性薛定谔方程讨论了在柱坐标下光束的传输特性,得到了光束传输的稳态空间孤子解,分析了几个低阶孤子之间相互作用的特性. 相似文献
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研究了一维耦合单原子链晶格振动以及色散关系.结果发现,存在能量转变点Em/P,当能量大于此转变点时,耦合原子链中重原子静止在平衡位置,轻原子作热振动;而能量值低于此转变点时,重原子作振动,轻原子只作小振幅的振动. 相似文献
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雷朝铨 《宁德师专学报(自然科学版)》2003,15(1):5-7
得到一族对应于一类4×4矩阵离散谱问题的晶格孤子方程及其Hamilton结构.计算过程利用到符号计算技术以避免繁杂的人工计算.给出用Mathematica数学软件编写的符号计算程序. 相似文献
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张树国 《淮阴师范学院学报(哲学社会科学版)》2004,26(2):254-258
<悲回风>由两大部分组成,从开头至"宁溘死以流亡兮,不忍为此之常愁"共48句为屈原原作;自"孤子吟而*2泪兮"至结尾为汉成帝时扬雄所作<畔牢愁>.刘歆在整理古文献时追录并"附益"在<九章>"大尾"<悲回风>之下. 相似文献
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《绵阳师范学院学报》2015,(11):7-11
采用研究双原子分子离子XY+的能量自洽法(energy-consistent method for ion XY+,ECMI)研究了双原子分子负离子CP-基态X2Σ+的势能行为,得到了负离子CP-基态X2Σ+的解析势能函数ECMI势,并将这个ECMI势、中性双原子分子的势能函数如Morse势、Huxley-Murrell-Sorbie(HMS)势直接用于研究CP-基态X2Σ+势能行为得到的结果与基于实验的Rydberg-Klein-Ress(RKR)数据进行了比较.结果表明,CP-基态X2Σ+的势能函数ECMI势与RKR数据符合得很好,明显优于中性双原子分子势能函数Morse势和HMS势在该分子离子电子态的表现,并且ECMI势还给出了对原子分子碰撞研究非常重要的正确离解极限和全程势能数据. 相似文献
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张晓娟 《渭南师范学院学报》2012,(12):37-40
运用平面波法研究了光波由面内入射到二维正方晶格光子晶体时的光子带隙,详细讨论了原子半径、原子介电常数及引入不同结构缺陷对光子晶体光子带隙的影响.结果表明:设置不同的原子半径和介电常数,可以得到不同波长范围的光子带隙;引入不同的缺陷结构,可以在禁带中形成不同频率的通带.因此,为了使不同波长的光波通过,可以在光子晶体中引入不同类型的缺陷. 相似文献
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应用平面波展开法对二维光子晶体分别在E偏振和H偏振下的带隙进行仿真计算,寻找到空气圆柱在背景基质硅中排列的四方和三角晶格光子晶体出现最大带隙时的孔隙率r/a=0.48,并算出它们的最大带隙宽度.对于四方晶格,最大完全带隙宽度ΔGmax=0.017（ωa/2πc）,归一化频率（ωa/2πc）范围在Δω=（0.448-0.456）,对于三角晶格,最大完全带隙宽度可达ΔGmax=0.076（ωa/2πc）,归一化频率（ωa/2πc）范围在Δω=（0.455-0.531）.研究结果对在实验上制作空气圆柱在背景基质硅中排列的四方和三角晶格光子晶体提供理论指导. 相似文献
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隆建军 《贵州教育学院学报》2011,(12):6-9
对Hardy-Hilbert不等式进行了研究,并将其进一步改进如下：若p〉1,1/p＋1/q=1,0〈A,B≤1,an,bn≥0,使0〈∑∞n=0apn〈∞,0〈∑∞n=0bqn〈∞,则∑∞m=0∑∞n=0ambn/Am＋Bn＋1〈{∑∞n=0（π/Bsin（π/p）-（3p-B）（ p-1）/6p（2An＋）11/p）anp}1/p{∑∞n=0（π/Asin（π/p）-（3q-A）（q-1）/6q（2Bn＋1）1/q）bnq}1/q.所得结果改进和推广了最近文献的一些相应结果. 相似文献
13.
本文对在四方网格和正三角网格上的具有决定性倒塌过程的二维自组织临界米堆模型的临界行为进行了数值研究。雪崩大小的概率统计分布服从幂次规律。系统的临界行为对空间结构的依赖并不敏感。四方网格上的米堆模型的临界雪崩指数为τs=1．09±0．02,τa=1．10±0．02和τt=1．14±0．02。正三角网格上的米堆模型的临界雪崩指数为τs=1．10±0．02,τa=1．10±0．02和τt=1．15±0．02。它们在误差范围内是一致的,四方网格和正三角网格上的米堆模型同属于一个普适类。但二维米堆模型和BTW沙堆模型属于不同的普适类。 相似文献
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q-量子环面Cq：=Cq[t1^（±1）,t2^（±1）,t3^（±1）,t4^（±1）]是复数域C上由t1±1,t2±1,t3±1,t4±1生成的有单位元的结合代数,并满足定义关系titj=qijtjti,titi-1=ti-1ti=1,其中矩阵q=（qij）∈M4×4（C）有qii=1,qij=q-1ji.基于当q21,q31,q23分别为p,q,r次本原单位根（其中p,q,r为互质的正整数）时,研究一类单结合代数Cq[t1^±1,t2^±1,t3^±1,t4^±1]的自同构和反自同构,决定单李代数CqC的自同构群. 相似文献
15.
对四方格子上的具有决定性倒塌过程和随机倒塌过程的二维米堆模型的临界行为进行了数值模拟研究.系统经一个暂态过程后达到一个临界态,其雪崩大小的概率统计分布服从幂次规律.决定性倒塌模型和随机倒塌模型不属于同一个普适类,决定性模型的临界雪崩指数为τs=1.09±0.02,τa=1.10±0.02和τt=1.14±0.02.随机模型的临界雪崩指数为τs=1.25±0.02,τa=1.29±0.02和τt=1.40±0.02. 相似文献
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采用双曲函数的幂级数表示一类非线性波动方程的特定显示行波解，根据领头项分析，这种函数级数解可以被截面为只有几项的形式－截为解，由此进一步得到它的扭状孤状波解、钟状孤波解，从而物理学上许多著名方程都可作为该方程的特殊情形而得到相应的二组孤波解。 相似文献
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史晶 《山东教育学院学报》2007,22(6):90-94
利用Kronig-Penny方势阱模型,在实坐标空间中研究了反式聚乙炔的元激发,并将结果与常用的k空间Su-Schrieffer-Heeger(SSH)模型作了比较。通过比较发现,实坐标空间的模型不但可以得出与SSH模型一致的晶格位形、孤子和极化子的分立能级,而且能更加准确地得出元激发的电子态密度和电荷密度分布,在理解聚合物中各种元激发的特性时具有重要的意义。 相似文献
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假设{Sj}jq=-10是由压缩映射Sj(z)=εj+ρ(z-εj)(1.1)组成的迭代函数系(IFS),其中0<ρ<ρq(q4,ρq的定义见[1]),εj=e2πqji,K是{Sj}jq=-10的吸引子,μ是支撑在K上的Hausdorff测度.主要研究G(z)=∫K(1-zw)-1dμ(w)在其解析区域内的一些特殊的性质,得到G(n)(t)(0相似文献
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