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1.
根据量子力学中的线性叠加原理，构造了多模奇相干态和多模虚偶相干 态组成的第Ⅳ种态叠加多模叠加态光场|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q.利用多模压缩态理论研究了态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q，Ⅳ&;gt;q3的等阶N次方H压缩特性，结果发现：（1）当压缩阶数N与腔模总数q之积qN为偶数时：a．若qN=4m(m=1，2，3，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q处于等阶N－H最小刻测不准态。b．若qN=4m′+2(m′＝0，1，2，…），且q/∑／j＝1Nψj=&;#177;kψπ（或&;#177;kψπ＋π／2）（kψ＝0，1，2，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q呈现“半相干态”效应，2）当qN=2p′＋1（p′＝0，1，2，…）时，态|ψ^(4)oe,Ⅳ&;gt;q可呈现以下三种状态：a．当q/∑／j＝1Nψj=1=&;#177;kψπ(kψ=0，1，2，…）时，第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应，b、当q/∑／j＝1Nψj＝&;#177;kψπ＋π／2（kψ＝0，1，2，…）时，第二正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应；c.“半相干态”效应。 相似文献
2.
根据量子力学的叠加原理,构造一类由多模复共轭相干态|{Zj(a)*}〉q和多模虚共轭相干态的相反态|{-izj(b)*}〉q所组成的非对称两态叠加多模量子叠加态|ψ〉q°利用多模压缩态理论,研究该态的等幂偶数阶和压缩效应,结果表明:当腔模总数q与压缩阶数N之积qN为偶数,即qN=2q=1,2,3,……),并且各个模的初始相位之和∑ q j=1( )j、由态|ψ〉q的两个分量初始相位差△θ以及态|{Zj(a)*}〉q和态|{-iZj(b)*}〉q的各个模的振幅的乘积Rj(a)Rj(b)的和∑q j=1[(Rj(a)Rj(b)]所组成的混合初始相位△θ+∑q j=1[(Rj(a)Rj(b)]分别满足一定的条件时,不论p为奇数或偶数,态|ψ〉q的两个正交相位分量交替呈现周期性变化的等幂偶数阶和压缩效应,p为奇数时的压缩深度大于p为偶数时的压缩深度,这一结果是对称两态叠加多模叠加态所不具有的. 相似文献
3.
用不同的多模奇偶相干态光场构造了两种不同的四态叠加多模叠加态光场|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q利用多模压缩态理论研究了态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q的等阶N次方Y压缩特性.结果发现:1.在相同的条件下态|ψoe（4）,Ⅵ>q和态|ψoe（4）,Ⅶ>q具有相同的等阶N次方Y压缩特征,即它们之间存在压缩简并现象.2.当压缩阶数N为偶数时,a.若Nj（?）=±k（?）π（k（?）=1,2,3,…）时,两态恒处于等阶N-Y最小测不准态;b.若N（?）j=±k（?）π+π/2（k（?）=1,2,3,…）时,这两态可呈现“半相干态”效应;3.当N为奇数时,在相同的条件下,这两态可呈现以下几种效应:a.第一正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;b.第二正交分量可呈现等阶N次方Y压缩效应;c.可处于等阶N—Y最小测不准态;d.可呈现“半相干态”效应. 相似文献
4.
第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩特性研究 总被引：23，自引：7，他引：16
根据量子力学中的线性叠加原理,由两种不同的虚奇相干态构造了一种新型的多模叠加态光场^2│φ^(4),O&;gt;q,依照多模压缩态理论详细研究了态^2│φ^(4),O&;gt;q的等阶N次方Y压缩特性,结果发现：（1）当N＝2p(p=1,2,3,...),且各模初相位φj=&;#177;kπ（2p)(k=0,1,2,...)时,无论r1^(o)`r2^(o)及θ1^(o)- θ2^(o）之间的关系如何变化,态^2│φ^(4),O&;gt;q总是恒于等阶N－Y最小测不准态。（2）当N＝4m-2(m=1,2,3...）φj=&;#177;（4k+1)π/（2N）（k=0,1,2,...)时,在不同的条件下,态^2 │φ^(4),O&;gt;q的第一正交分量可分别呈出现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N－Y最小测不准态,而第二正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N－Y最小测不准态。（3）当N＝2p′+1(p′=0,1,2,...)且r1^(o)`r2^(o) φj=&;#177;kπ/（2p′+1 ）时,,在不同的条件下态^2| φ^(4),O&;gt;q,第一正交分量分别可呈现等阶N次方Y压缩效应或处于等阶N－Y最小测不准态,而第二正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应但可处于等阶N－Y最小测不准态。（4）当N＝2′+1（p′=0,1,2,．．．）且r1^(o)=r2^(o), φj=&;#177;（2k+1)π/2(2p′+1）（k=0,1,2,3,...)时,在不同的条件下,态^2|φ^(4),O&;gt;q的第一正交分量始终不呈现等阶N次方Y压缩效应,但可处于等阶N－Y最小测不准态,而态^2|φ^(4),O&;gt;q的第二正交分量则可呈现出等阶N次方Y压缩效应,也可处于等阶N－Y最小测不准态。（5）在（2）－（4）中,当一个正交分量处于等阶N－Y最小测不准态的同时,另一正交分量既不呈现等阶N次方Y压缩效应也不处于等阶N－Y最小测不准态,这时,态^2|φ^(4),O&;gt;q处于“半混沌－半相干态光场”状态。 相似文献
5.
根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模虚偶相干态 |Ψ (2 )i ,e〉q 与多模复共轭虚偶相干态 |Ψ * (2 ) ,i,e〉q 所组成的一种新型的四态叠加多模叠加态光场|Ψ (4)e , 〉q,并利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |Ψ (4)e , 〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N =2 p(p =1,2 ,… ) ,且各模的初始相位φj=± kπ/ N(k =0 ,1,2 ,… )时 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2当 N =4m - 2 (m =1,2 ,… ) ,且φj=± (4 k 1)π/ (2 N ) (k=0 ,1,2 ,… )时 ,在一定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的 N次方 Y压缩效应 ;而在另外一些条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q 的第一正交分量处于等阶 N— Y最小测不准态的同时 ,第二正交分量则既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N— Y最小测不准态而使态呈现“半相干态”效应 ;3当 N =2 p′ 1(p′=0 ,1,2 ,… ) ,r(e)1 =r(e)2 ,且φj满足一些特定的量子化条件时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q处于 N— Y最小测不准态 ;4当 N =2 p′ 1,r(e)1 =r(e)2 且当各模的初始位相φj及态间的初始相位差等分别满足一些特定的量子化条件时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 可呈现周期性变化的、任意阶的 N次方 Y压缩效 相似文献
6.
两不同偶相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引：1，自引：1，他引：0
构造了由两不同偶相干态组成的第 种四态叠加多模叠加态光场|Ψ (4)e , 〉q,利用新近建立的多模压缩态理论 ,详细研究了态 |Ψ (4)e , 〉q 的广义非线性等阶 N次方 H压缩特性 ,结果发现 :1)当 q .N =2 p(p =1,2 ,3,… )、∑qj =1φj =± kπN(k =0 ,1,2 ,… )时 ,态 |Ψ(4)e , 〉q恒处于等阶 N— H最小测不准态 ;2 )当 q.N为偶数且 q .N =4m - 2 (m =1,2 ,3,… )时 ,在不同的限定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q可分别呈现出以下状态 :(1)第一正交分量处于等阶 N— H最小测不准态的同时 ,第二正交分量既不处于等阶 N— H最小测不准态 ,也不呈现等阶 N次方 H压缩效应而使态 |Ψ(4)e , 〉q 呈现“半相干态”效应 ;(2 )第一正交分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,其压缩情况与第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ(4)e , 〉q 的情形完全相同 ,出现“部分压缩简并”现象 ;(3)当 q.N为奇数时 ,在一定限定条件下 ,态 |Ψ (4)e , 〉q可处于等阶 N— H最小测不准态 ;在另外限定条件下 ,态 |Ψ(4)e , 〉q 的两个正交分量可分别呈现等阶 N次方 H压缩效应 相似文献
7.
由两不同偶相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方Y压缩 总被引：2，自引：1，他引：1
利用多模压缩态理论 ,详细研究了由两不同偶相干态所组成的第 种四态叠加多模 Schr dinger猫态光场 |Ψ (4) ,e〉q 的广义非线性等阶 N次方 Y压缩特性 .结果发现 :1当压缩阶数 N为偶数 ,即 N =2 p(p =1,2 ,3,… ) ,且各模的初始相位满足φj =± kπ2 p(k =0 ,1,… )时 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;2当 N =4m - 2 (m =1,2 ,… ) ,且φj=± 4k 12 (4 m - 2 ) π(k=0 ,1,2 ,… )时 ,(i)若φj、 qj=1R2jsin2φj满足一定条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q的第一正交分量可呈现出等阶 N次方 Y压缩效应 .(ii)若φj、 qj=1R2jsin2φj 满足另外一些条件 ,则态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量处于 N— Y最小测不准态 ,而第二正交分量既不呈现等阶 N次方 Y压缩效应也不处于等阶 N— Y最小测不准态 ,这种现象称为“半相干态”效应 ;3当 N为奇数 ,即 N =2 p′ 1(p′=0 ,1,2 ,… ) ,φj =± 2 k 12 (2 p′ 1) π(k =0 ,1,2 ,… ) ,并且 r(e)1 =r(e)2 时 ,则在一定条件下态|Ψ (4) ,e〉q恒处于等阶 N— Y最小测不准态 ;而在另外一些条件下 ,态 |Ψ (4) ,e〉q 的第一正交分量呈现周期性变化的任意阶的等阶 N次方 Y压缩效应 ,其压缩程度与 r(e)1 、r(e)2 、Rj、φj等非线性相关 .4当 N =2 p′ 1(p′= 相似文献
8.
两不同奇相干态组成的第Ⅱ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引：16，自引：4，他引：12
利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场|ψi(2),O&;gt;q及多模复共轭虚奇相干态|ψi*(2),O&;gt;q这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓchroedineer猫态光场｜ψo(4),Ⅱ&;gt;q的广义非线性等阶N次方H压缩特性,结果发现：1）当q.N为偶数时,且q.N=4m-2(m=1,2,3,...)时,在一定的限定条件下,态|ψ（4）,Ⅱ&;gt;q的第一正交分量可呈现等阶N次方H压缩效应,其压缩情况与会两不同奇相干态组成的第I种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同,存在“部分压缩简并”现象,在另外一些限定条件下,态|ψ（4）,Ⅱ&;gt;q的第一正交分量处于等阶N-H最小测不准态的同时,其第二正交分量则既不呈现等阶N次方H压缩效应,也不处于等阶N-H最小测不准态而使态|ψ（4）,Ⅱ）&;gt;q的两正交分量可分别呈现出等阶N次方H压缩效应,其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系。 相似文献
9.
《商洛学院学报》2003,17(3):67-71
构造了由多模复共轭相干态模相干态|{Zj*}〉q,多模复共轭相干态的相反态|{Zj*}〉q,以及多模相干态|{Zj}〉q,的线性叠加所组成的第Ⅵ类三态叠加多模叠加态光场|ψ(3)6>q,利用多模压缩态理论,研究了|ψ(3)6>q中广义磁场的等幂次N次方Y压缩特性.结果发现,当压缩次数N=2P时,(P=1,2,3,…,…)时,只要各模的初始相位ψj(j=1,2,…,…,q),态间的初始相(θ3-θ1)和(θ3-θ2)以及受各模初始相位ψj调制的各模相干态光场的平均光子数之和q∑j=1R2jsin2ψj等分别在各自的闭区间内连续变化时,则态|ψ(3)6>q的广义磁场分量(即第一正交相位分量)总可分别呈出周期性变化的广义非线性等幂次2p次方Y压缩效应. 相似文献
10.
由奇、偶相干态光场组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的等阶N次方H压缩 总被引：1，自引：0，他引：1
根据量子力学中的线性叠加原理 ,构造了由多模奇、偶相干态光场所组成的第 种四态叠加多模叠加态光场 |Ψ (4)o,e, 〉q.利用多模压缩态理论 ,研究了态|Ψ (4)o,e, 〉q的等阶 N次方 H压缩特性 .结果发现 :1)当腔模总数 q与压缩阶数 N的乘积 q . N为偶数时 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 恒处于等阶 N - H最小测不准态 ;2 )当 q . N为奇数时 ,则在各纵模初始相位之和 ∑qj=1φj、态间相位之差 (θe -θo)、各模平均光子数 R2j 以及四态叠加的几率幅 re、ro等取不同定值的条件下 ,态 |Ψ(4)o,e, 〉q可呈现出以下几种效应 :1等阶 N - H最小测不准态 ;2等阶 N次方 H压缩效应 ;3“半相干态”效应 ;4“半相干—半压缩态”效应 (即在一定条件下 ,态 |Ψ(4)o,e, 〉q的两个正交分量中的一个分量呈现等阶 N次方 H压缩效应 ,另一个分量处于等阶 N - H最小测不准态 ) ;5“完全的等阶 N次方 H压缩”效应 (即在一定条件下 ,态 |Ψ (4)o,e, 〉q 的两个正交分量可同时呈现出等阶 N次方 H压缩效应 ,简称为“完全压缩态”效应 ) . 相似文献
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利用新近建立的多模压缩态理论,详细研究了由不呈现等阶高阶压缩效应的多模虚奇相干态光场及多模复共轭虚奇相干态这两者线性叠加所组成的第Ⅱ种四态叠加多模Ｓｃｈｒｏｄｉｎｇｅｒ猫态光场的广义非线性等阶Ｎ次方Ｈ压缩特性,结果发现：１）当 ｑ· Ｎ为偶数时,且 ｑ· Ｎ＝４ｍ－２（ｍ＝１,２,３,… ）时,在一定的限定条件下,态的第一正交分量可呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,其压缩情况与两不同奇相干态组成的第Ⅰ种四态叠加多模叠加态光场的情形完全相同,存在“部分压缩简并”现象,在另外一些限定条件下,态的第一正交分量处于等阶Ｎ－Ｈ最小测不准态的同时,其第二正交分量则既不呈现等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,也不处于等阶 Ｎ－Ｈ最小测不准态而使态。呈现“半相干态”效应．２）当ｑ·Ｎ为奇数时,在一定的不同限定条件下,态的两正交分量可分别呈现出等阶Ｎ次方Ｈ压缩效应,其两正交分量的压缩特性呈现周期性的互补关系． 相似文献
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根据量子力中的线性叠加原理,构造了由多模奇相干态和多模复共轭虚奇相干态这两者的线性叠加所组成一种典型的四态叠加多模叠加态光场 ,通过对态 的等幂次振幅压缩特性的研究发现:1)当压缩次数N=4P(P=1,2,3,…)时,若各模初始相位(?)j、态间相位差θ1-θ2等相关参数满足一定的不同条件时,态 的第一正交分量总可呈现不同程度的、周期性变化的等幂次振幅压缩效应;2)当压缩阶数N=4P'-2(P'=1,2,3,…)时,若各模初始相位(?)j、态间相位差θ1-θ2等相关参数满足一定的不同条件时,态 的第二正交分量总可呈现不同程度的、周期性的等幂次振幅压缩效应. 相似文献
14.
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研究了多模相干叠加态光场的高次压缩特性。结果发现对称性是影响多模相干叠加态光场压缩特性的主要因素,为多模叠加态光场的实验研究提供了理论依据。 相似文献
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构造了由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态等几率线性叠加构成的多模泛函叠加态光场｜Ψ。^（4）（fj）〉q利用多模压缩态理论，研究了态｜Ψ。^（4）（fj）〉q的等幂次和压缩特性，发现：当腔模总数与压缩次数之积为奇数时，两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次和压缩效应，其压缩程度、压缩深度与各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联．进一步研究发现，对由经典强度为厄米高斯分布的四个三模光场构成的态｜Ψ。^（4）（fj）〉q，只有第二正交相位分量呈现和压缩效应． 相似文献
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构造了由多模泛函相干态、多模复共轭泛函相干态以及它们的相反态等几率线性叠加构成的多模泛函叠加态光场|ψ*(4)(fj)〉q.利用多模压缩态理论,研究了态|ψ*(4)(fj)〉q的等幂次和压缩特性,发现当腔模总数与压缩次数之积为奇数时,两正交相位分量可呈现互补对称的等幂次和压缩效应,其压缩程度、压缩深度与各模的经典强度和经典相位的空间分布函数等强烈地非线性关联.进一步研究发现,对由经典强度为厄米高斯分布的四个三模光场构成的态|ψ*(4)(fj)〉q,只有第二正交相位分量呈现和压缩效应. 相似文献