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1引言
电磁学中经常会遇到连续分布电荷的电场电势分布问题，其中，线电荷分布的电场分布非常典型．但是教材中利用场的叠加原理和对称性分析，只是讨论了无限长和半无限长均匀带电直线的电场分布，很多物理教育工作从对称性的角度对这个问题进行了讨论分析，但是只是电场是关于线电荷满足轴对称，其具体的电场分布图象却没有给出．本文将从对称... 相似文献
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丁斌峰 《河北职业技术学院学报》2009,(3)
针对均匀电场作用下介质球周围电场分布情况,建立了二维电场数学模型,采用有限差分法,对场域内的Laplace方程和边界条件进行离散化,得到了均匀电场作用下介质球周围及其内部的电势及电场分布的数值解,并从理论上验证了该数值解的准确性。 相似文献
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丁斌峰 《廊坊师范学院学报(自然科学版)》2009,9(3):50-52
针对均匀电场作用下介质球周围电场分布情况,建立了二维电场数学模型,采用有限差分法,对场域内的Laplace方程和边界条件进行离散化,得到了均匀电场作用下介质球周围及其内部的电势及电场分布的数值解,并从理论上验证了该数值解的准确性。 相似文献
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覆冰会改变绝缘子表面的电场分布,影响绝缘子闪络特性,如何得到覆冰条件下绝缘子表面的电场分布对防止绝缘子覆冰闪络具有重要意义。在总结国内外覆冰绝缘子电场分布研究的基础上,对覆冰绝缘子沿面电场测量、覆冰绝缘子沿面电场计算方法的优缺点进行了分析,并指出有限元法、边界元法等数值解法将是今后研究覆冰绝缘子表面电场分布的主要手段。 相似文献
5.
黄国基 《湖南城市学院学报》1986,(5)
在电磁学和电动力学中,电介质是一个较难处理的问题。教者感到不容易讲清,学者感到学起来似懂非懂,不易于理解,掌握有困难。其问题在于电介质在外电场的作用下,电场改变了电介质的性质,产生了束缚电荷;反过来电介质的束缚电荷又改变了电场的分布,即电介质中的束缚电荷和空间里的电场相互影响,互相制约,最后达到平衡分布。在电介质电场中,通常电场是由其二者共同决定的。由此可见,在外场的作用下,束缚电荷分布的探讨是很有必要的。 相似文献
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通过对长直导线通以变化电流所产生的涡旋电场的分析，给出涡旋电场分布公式，并着重地分布特点进行了讨论和说明。 相似文献
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通过对长直导线通以变化电流所产生的涡旋电场的分析，给出涡旋电场分布公式，并着重对分布特点进行了讨论和说明 相似文献
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主要以几种典型带电体的电场公式和电场叠加原理为基础,采用叠加法证明了当带电体的电荷分布分别具有球对称、轴对称、面对称时,它们的电场分布也具有相应的对称性。从而得到"带电体的电场分布与其电荷分布具有相同对称性"这一结论,为静电场高斯定理的应用奠定了理论基础。 相似文献
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电场强度和电势是描述电场性质的2个重要的物理量,不同的电场中,电场强度和电势的分布情况也不相同.为了解决问题的方便,除熟练掌握最简单、最常见的匀强电场外,还应重点掌握几种特殊电场中电场强度和电势的分布情况. 相似文献
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在讨论稳恒电流时,引入了稳恒电场的概念.但教科书中对稳恒电场的论述较少,它和静电场的异同,学生往往不太清楚,在此就这个问题作一些粗浅的分析。众所周知,稳恒电场和静电场都是由分布不随时间变化的电荷产生的,因而这两种电场的分布也不随时间变化。从这个意义来说,这两种电场是相同的。大家都满足反映矢量场的高斯定理和环路定理: 相似文献
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高中物理所涉及的电场主要是匀强电场,但近几年全国各地高考试题中出现了两种特殊的非匀强电场：即等量同种电荷和等量异种电荷形成的电场,对于这两种特殊的电场主要考查中垂线和两点电荷连线上场强和电势的分布情况．下面笔者对这两个电场的电场强度变化规律做如下的总结． 相似文献
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静电场的能量与能量密度 总被引：1，自引：0，他引：1
蒋学华 《通化师范学院学报》2003,24(4):17-20
导出了静电场在真空和电介质中的能量与能量密度公式，并讨论了电场能与能量密度的物理涵义，同时阐明了电势能、静电能、电场能的区别和联系，分析了电介质对静电场能量密度的影响，确定了静电场能量的分布规律，表明静电场的能量定域在电场中，电场是电场能量的承载。 相似文献
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《实验室研究与探索》2017,(8):60-63
为使教学中的可视化程度进一步加强,采用边界元分析软件BEASY对船舶在海水中由腐蚀产生的水下电场进行数值模拟分析,计算了船体在自然腐蚀和外加电流保护下两种状态下的船身电位分布和船体下方的电场分布。结果表明,对阴极保护系统的输出电流进行调控,能够对船身的腐蚀状况和水下电场信号的强度和分布产生影响,在合理设置的情况下能够抑制船身的腐蚀并减小水下的信号特征,采用beasy对船舶水下电场进行数值模拟能够使参数的调节更加直观,使得计算结果能够即时地跟随参数的变化而变化,有助于增强学生对船舶水下电场的认识和理论水平。 相似文献
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以静电场在三维空间分布为前提 ,从电场线的引入、电场线的性质出发 ,通过几个典型电场中场强零点电场线分布的讨论指出 :(1 )电场中场强为零的点没有电场线 ;正对电场中场强零点的电场线不能画出 .(2 )电场线的一般定义及从电场线图归纳的普遍性质符合各种静电场 . 相似文献
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水下目标的散射电场分布是水下电磁探测的重点研究方向。通过建立三维海水色散介质中时域有限差分电磁计算模型，对水下目标全空间电场强度的总场和散射场分布进行了系统的研究。结果表明，入射电磁波频率f变化会导致散射电场极值大小及位置发生改变，整体幅值正比于■,且频率越低，散射电场极值位置距离目标越远；在目标电导率0～2 000 S/m区间内散射电场幅值增幅明显，而后变化趋于稳定，散射电场极值正比于ln σ。通过系统分析和计算，分析了水下散射电场幅值变化规律，探讨了频率和目标电导率对水下目标散射电场的影响，可为水下电磁探测应用提供理论参考。 相似文献
20.
《浙江大学学报(A卷英文版)》2016,(1)
目的:导出两端自由压电半导体杆在自平衡状态下内部的位移、电场和载流子的解析表达式,研究它们在杆内的分布规律。方法:从三维压电半导体基本方程出发,以n-型半导体为例,导出考虑拉伸变形模式的一维模型方程。由平衡方程和电学高斯方程和平衡态下杆内电流为零的条件得到以电场为未知函数一阶非线性偏微分方程,再利用两端自由的边界条件解出位移、电场和载流子的分布函数。结论:压电半导体杆内位移、载流子和电势关于杆的几何中心对称分布,电场、应变则关于中心呈反对称分布形式;它们在半导体两端部的区域变化比在中心区域的变化剧烈。此外,半导体杆两端部的载流子浓度、位移和电场显著依赖于端部的初始载流子浓度。 相似文献